Reif caps 2.1 a 2.5
Landau-Lifshitz §2 a §4 (o grosso da dedução, porém do §5 pra frente ele chega no chamado princípio microcanônico, que vamos ver só mais pra frente)
Em mecânica clássica toda a informação que eu preciso para descrever uma trajetória são as posições e momentos iniciais.
O espaço de fases é um espaço abstrato em que as coordenadas são exatamente as posições e momentos.
Os pontos do espaço de fases vão ser os microestados clássicos, de forma que as distribuições em que vamos estar interessados vão ser distribuições no espaço de fases.
0:00 - Olhando o problema da evolução temporal em mecânica clássica.
2:57 - Descrevendo um sistema com coordenadas que não são de posição.
4:39 - A ideia de coordenadas conjugadas (de forma extremamente simplificada).
7:00 - O espaço de fases e os microestados clássicos.
8:35 - Exemplo 1: O oscilador harmônico.
10:03 - Trajetórias no espaço de fases.
13:00 - Exemplo 2: O pêndulo simples.
15:24 - Trajetórias no espaço de fases.
18:39 - Por que vamos usar o espaço de fases?
O teorema de Liouville me diz que se eu acompanho um volume de condições iniciais no espaço de fase de um sistema isolado, o tamanho do volume permanece constante.
Isso permite deduzir distribuições de equilíbrio para esse sistema e argumentar que as probabilidades devem depender só da energia.
Na ausência de interações de longo alcance, isso me permite dar um argumento que leva a distribuição do princípio canônico.
0:00 - Evoluindo um conjunto de condições iniciais.
0:53 - Caso do oscilador harmônico.
1:44 - O teorema de Liouville.
3:06 - Caso do pêndulo simples.
4:23 - A cara da ergodicidade no caso clássico.
8:25 - Consequência do teorema de Liouville para uma distribuição no espaço de fase.
11:00 - As distribuições de equilíbrio de um sistema isolado.
16:40 - O argumento de independência e o princípio canônico.
Podemos usar o princípio canônico para encontrar de forma relativamente simples a energia média de um gás ideal. Comparando o resultado com a termodinâmica podemos estabelecer que a constante β que aparece na nossa dedução é 1/kT.