0038 DINÂMICA DE UMA PARTÍCULA CARREGADA EM CAMPO ELETROMAGNÉTICO

passo do gradiente é paralelo ao campo. Este passo é entre o vetor campo magnético e o

vetor velocidade. Da figura 6, e da equação (83) é observado claramente que o movimento

da partícula carregada, tem um raio de giro e um centro de giração sobre o eixo z [12].

Este é dado pela equação (74). Num campo contendo pequenos gradientes, estando a

partícula carregada em movimento imersa em si, considerando uma componente paralela

e outra normal ao campo, a energia da partícula é conservada [13] conforme a equação

(77).

O momento magnético de giro da partícula dado por . é antiparalelo ao campo B,

e, à velocidade vk, que possuindo o mesmo sentido do campo magnético é positiva. Notase

assim uma reflexão quando as partículas carregadas nas regiões onde a intensidade

do campo é muito forte. Se for considerado que não variam nem a energia da partícula,

nem o momento do campo magnético, pode, desta forma ser encontrado o ponto de reflexão

da partícula. A energia cinética no ponto v é convertida em energia de giração no

ponto de espelhamento, assim, a força do gradiente positivo repele a partícula do ponto de

espelhamento para a região onde o campo não é tão forte. O campo, possuindo um gradiente

normal ao plano de giro da partícula, além do gradiente paralelo, não sendo uniforme

através da órbita de giração, tem o centro deslocado pela componente de velocidade por

causa da componente do gradiente do campo [12].

Também existe uma dependência da carga da partícula (Polarização) se a velocidade

de deslocamento é muito menor que a velocidade de giro (v?), ocorrendo assim, uma

perturbação do movimento total da partícula quando a condição adiabática é satisfeita pela

interação com o campo magnético da partícula. Assim ocorre o deslocamento da partícula

carregada dentro do campo magnético uniforme e constante, e, com a força magnética

sobre si confinando-a em movimento circular.

Ao longo do vetor do campo magnético, para partícula positiva, seu giro é antihorário,

se negativa, o giro é horário. O deslocamento é facilmente percebido na figura 7

em que o movimento da partícula se dá em um campo onde o gradiente é normal.

Na figura 7, se observa que partícula tem componente paralela ao gradiente do

campo magnético de um giro em torno de uma linha de força. A velocidade é dada por

v? = v

√

1 􀀀 B

, o seu centro de giração deslocado ao longo da linha de força tem velocidade

dada por vk = v

√

1 􀀀 B