0032 DINÂMICA DE UMA PARTÍCULA CARREGADA EM CAMPO ELETROMAGNÉTICO
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Bz = B0 + y
(
@B
@y
)
+ . . . (55)
A expansão requer que rL seja muito maior que 1, onde L é o comprimento do raio. O
primeiro termo da equação (53) é o ponto médio de uma rotação, assim, chega-se a:
F z = .qv?r
1
2
(
@B
@y
)
(56)
logo, a velocidade de deriva do centro de giração é:
vcg =
1
q
F . B
B2 =
1
q
F y
B
^x =
v?r
B
1
2
@B
@y
^x (57)
Arbitrando-se o eixo y , a velocidade de deriva do eixo de giração pode ser generalizada
para:
vrB = .
1
2
v?r
B . rB
B2
(58)
Ao assumir que as linhas de força são curvadas, e o raio de curvatura é constante
e dado por Rc, sendo jBj constante. Tais campos não obedecem a às equações de
Maxwell no vácuo [13].
Na prática, a deriva (gradienteB) será sempre adicionada para o efeito derivado.
Um desvio do centro de orientação decorre da força centrífuga sentida pelas partículas, estas
se movem ao longo das linhas do campo em seu movimento térmico [12].
Na equação (59), nota-se que a média do quadrado da componente de velocidade
é aleatória [13] junto ao campo B, e a força centrífuga média é:
Fcf =
mv 2
k
Rc
^r = mv 2
k
Rc
R2
c
(59)
(c) Ângelo Antônio Leithold. py5aal