0033 DINÂMICA DE UMA PARTÍCULA CARREGADA EM CAMPO ELETROMAGNÉTICO
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.
Desta forma, ao derivar chega-se em:
vR =
1
q
Fcf . B
B2 =
mv 2
k
qB2
Rc . B
R2
c
(60)
Para calcular o desvio do gradiente B quando a redução de jBj com o raio de
giração é levado em conta, no vácuo, temos r . B = 0.
Em coordenadas cilíndricas r . B tem apenas a componente z, uma vez que B
tem a componente ., e rB e, somente um componente r , assim:
(r . B)z =
1
r
@
@r
(rB.) (61)
logo
B /
1
Rc
=) rB
B
=
Rc
R2
c
(62)
assim
vrB = .
1
2
v?r
B2 B . B
Rc
R2 = .
1
2
v2
?
!
Rc . B
R2
cB
=
1
2
m
q
v 2
?
Rc . B
R2
cB
(63)
chega-se que o desvio total do campo curvo no vácuo é:
vR + vrB =
m
q
Rc . B
R2
cB2
(
v 2
k +
1
2
v 2
?
)
(64)
Considerando um campo magnético apontado na direção z e cuja magnitude varia
na direção z. Sendo um campo assimétrico, com B. = 0, e, considerando que um campo
B = B^z, cuja magnitude varia ao longo de z. É o campo B com simetria axial B. = 0. Uma
vez que as linhas de campo convergem e divergem, existe então necessariamente uma
componente Br . Ora, ocorre uma força que aprisiona a partícula no campo magnético.
Isso mostra a origem de uma “força armadilha” (Força de confinamento) que a mantém
(c) Ângelo Antônio Leithold. py5aal