0022 DINÂMICA DE UMA PARTÍCULA CARREGADA EM CAMPO MAGNÉTICO

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Para a incidência de uma partícula, para uma dada velocidade resulta no sistema

de equações acopladas:





x =

qB0

m

y_

y = 􀀀

qB0

m

x_

z = 0

(2)

onde, a partir das condições iniciais genéricas em t=0, chega-se a:

z = 0 =) z_ = C =)

∫ z

z0

dz = C

∫ t

0

dt =) z 􀀀 z0 = Ct

z_(t = 0) = z_0 = C

e a posição (x0; y0; z0), cuja velocidade é (x_0; y_0; z_0), a componente ao longo de e^3 é:

z(t) = z0 + z_0t (3)

é a velocidade inicial da partícula ao longo do eixo z. As equações restantes são:



 x

=

qB0

m

y_

y = 􀀀

qB0

m

x_

(4)

Ora, quando uma partícula carregada está dentro de um campo magnético uniforme

e constante, a força magnética sobre si confina-a em movimento circular num plano

normal ao campo, a partícula gira. Ao longo do vetor do campo magnético, se a partícula

é positiva, seu giro é anti-horário, se negativa, o giro é horário.[12]

O tempo de uma volta completa é chamado ”giro-período”, no caso de elétrons,

estes têm um milhão de giro-períodos por segundo (Que resultam numa frequência de giro

(c) Ângelo Antônio Leithold. py5aal