0031 DINÂMICA DE UMA PARTÍCULA CARREGADA EM CAMPO ELETROMAGNÉTICO
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.
Assim, chega-se na equação
x =
V
!
sin
(
!t .
)
+
[
x0 +
y_0
!
+
E1
!B
+
E2
B
t
]
y =
V
!
cos
(
!t .
)
+
[
y0 +
x_0
!
+
E2
!B
E1
B
t
]
z = z0 + z0t +
E3
B
t2
(51)
a finalidade, neste caso, é encontrar o raio descrito pela partícula em seu deslocamento
dentro do campo eletromagnético, assim
V
!
=
1
!
√(
x_0
E2
B
)2
+
(
y_0
E1
B
)2
(52)
Ora, na equação (20), o R depende das velocidades iniciais e da frequência de
cíclotron, a partícula descreve um movimento retilíneo uniforme no eixo z. Na equação
(52), percebe-se claramente que a partícula se move em torno de uma circunferência cujo
centro se desloca.
Assim, na equação (53), ao ser introduzido um distúrbio na órbita da partícula inserida
num campo magnético uniforme, e, considerando a força de Lorentz F = qv . B, a
força média de rotação, F x = 0, depende tanto do tempo em movimento para cima quanto
para baixo. Os campos elétricos e magnéticos não são afetados pelas cargas das partículas
[13, 12].
Fy = qvxBz (y ) = qv? cos(!t)
[
B0 . cos(!t)
@B
@y
]
(53)
Nota-se também na equação (54), inserido na equação (53), que o campo magnético foi
expandido em torno de x0 = 0 e y0 = 0.
B = B0 + (r . r)B + . . . (54)
(c) Ângelo Antônio Leithold. py5aal