Dinamikan gorputzen higidurak eta beraien kausak, indarrak, hain zuzen ere, aztertzen dira.
Indarra gorputzen pausagunea edo higidura-egoera aldarazteko edo gorputzean deformazioren bat sortarazteko gai den edozein ekintza da
Indarrak izan daitezke:
Kontaktuzkoak: indarraren eragilea eta jasailea elkarrekiko kontaktuan daude.
Distantziarakoak: indarraren eragilea eta jasailea ez daude kontaktuan.
Indarren izaera bektoriala
Modulua: F-ren intentsitatearen balioa (zenbakia eta unitatea).
Geziaren luzerak adierazita dator
Norabidea: F dagoen lerro zuzena.
Noranzkoa: norabidearen orientazioa. Gezi-puntak adierazita.
Aplikazio-puntua: F-k gorputzari eragiten dion puntua.
Indarren neurketa. Hooke-ren legea
Unitatea Nazioarteko sisteman: Newton (N)
Beste unitate bat: Kilopond (kp) 1 kp=9,8 N
Indarrak neurtzeko dinamometroak (malgukiak) erabiltzen dira, gorputzak eskegita beraien luzapenetan oinarritzen dena (Hooke-ren legea).
Gorputz elastikoek pairatzen duten deformazioa, aplikatutako indarraren zuzenki proportzionala da
F=aplikatutako indarra (N)
F = K· Dl = K ( l - l0)
K= konstante elastikoa (N/m)
l0= hasierako luzera (m)
l= amaierako luzera (m)
**Indar elastikoa desplazamenduaren aurka doa Praktika
Indar erresultantea
Gorputz baten gainean indar bat baino gehiago ari direnean posiblea da indar guzti horiek baste batez ordezkatzea eragin berbera lortzeko. Indar horri ordezkaria edo erresultantea R deritzo eta indar guztien batura bektoriala da.
Matematikoki honela adierazita:
S sinboloa (sigma) batugaia da eta elementu guztien batura adierazten du lehenengotik enegarren arte.
*Kontuz, batura bektoriala eta batura algebraikoa ez dira berdinak; 2 eta 3 ez dira beti 5. Kontuan hartu behar dira norabidea eta noranzkoa.
Azter ditzagun zenbait kasu:
Norabide eta noranzko berdinekoak:
Modulua: indarren moduluen batura
Norabidea eta noranzkoa berdinak
Norabide berdina eta noranzkoa aurkakoa:
Modulua: indarren moduluen kendura
Norabide berdina eta noranzkoa handienarena
Elkarren perpendikularrak baldin badira:
Modulua: Pitagoras-en teoremaren bidez lortu.
Norabide eta noranzkoa diagonalarena.
Beste edozein kasutan
Bektoreak deskonposatu egiten dira OX eta OY ardatzetan eta gero batu osagaiak
Bektoreen batura grafikoa: marraztu bektore bat, horren muturrean kokatu bigarren bektorearen jatorria; bigarren bektorearen muturrean hirugarren bektorearen jatorria eta, horrela bektore guztiak marraztu arte. Guztien ordezkari bektorea lehenengo bektorearen jatorritik azken bektorearen muturreraino doana izango da. Beheko animazioak aztertu.
Bektoreen batura algebraikoa:
deskonposatu bektoreak beraien osagaietan erlazio trigonometrikoak kontuan hartuz.
Pisua, P : Lurrak gorputz bati eragiten dion erakarpen indarra. Bere balioa P = m·g non g=9,8m/s2 den lurraren gainazalean. Lurraren zentrorantz dago zuzenduta.
Normala, N : euste-gainazal batek gorputzari eragiten dion indarra. Ukitze-gainazalei perpendikularra da.
Tentsioa, T : soka eta kateetan agertzen den indarra.
Marruskadura, Fr : bi gorputzen kontaktu-gainazalean agertzen den indarra.
Gorputzaren higiduraren aurka doa.
Kontaktu-gainazalekiko paraleloa da.
Normalarekin zuzenki proportzionala da.
Kontaktu-gainazalen ezaugarri eta egoeren menpe dago.
Balioa:
Fr = m·N
Fr= marruskadura (N)
m = marruskadura-koefizientea (unitaterik gabekoa)
N= indar normala (N)
Bi m daude:
“Partikula bat bere higidura-egoeran , geldirik edo higidura zuzen uniformez, jarraituko du, inolako indarrik jasaten ez badu”.
Inertzia : gorputzek aurkezten duten propietatea edo ezaugarria beraien higidura-egoera mantentzeko.
“Partikula baten gain ari den indar osoa, sortutako azelerazioarekin zuzenki proportzionala da”
Proportzionaltasun-konstante hori masa da
*Indar osoa esaten dugunean indar guztien ordezkariaz hitz egiten ari gara
Motion under different kinds of force
Problemak egiteko honako pauso hauek jarraituko ditugu:
Irudikatu indar guztiak.
Irudikatu ardatzak OX eta OY. Noranzko positibotzat hartu higiduraren aldekoa.
Deskonposatu osagaietan ardatzetan ez dauden indarrak.
Aplikatu dinamikaren oinarrizko ekuazioa ardatzez ardatz.
Plano horizontala
A-Horizontalean dagoen 8 kg-ko gorputzari 40 N-eko indar horizontala aplikatzen zaio. Marruskadura-koefizientea 0,1 izanik, zer azelerazio lortuko du?
Aplikatuko dugu dinamikaren oinarrizko ekuazioa ardatzez ardatz:
OX ardatzean F-Fr = m a
OY ardatzean N – P = 0 **OY ardatzean ez bait dago higidurarik
Beste aldetik, Fr =m N eta P = m g
Datuak ordezkatuz, --> P --> N --> Fr --> a = 4,02 m/s2
B-Horizontalean dagoen 10 kg-ko gorputzari 40 N-eko indarra aplikatzen zaio 300-ko angelupean. Marruskadura-koefizientea 0,1 izanik, zer azelerazio lortuko du?
Aplikatuko dugu dinamikaren oinarrizko ekuazioa ardatzez ardatz:
OX ardatzean Fx-Fr = m a
OY ardatzean Fy + N – P = 0 **OY ardatzean ez bait dago higidurarik
Beste aldetik, Fy=F sina Fx = F cosa Fr = m N eta P = m g
Datuak ordezkatuz --> Fx , Fy, P --> N --> Fr --> a=2,68 m/s2
Plano inklinatua edo makurra
600-ko plano makur batetik 15 kg-ko gorputz bat askatzen da. Marruskadura-koefizientea 0,15 izanik, kalkulatu gorputzaren azelerazioa.
Aplikatuko dugu dinamikaren oinarrizko ekuazioa ardatzez ardatz:
OX ardatzean Px-Fr = m a
OY ardatzean N – Py = 0 **OY ardatzean ez bait dago higidurarik
Beste aldetik, Py=P cosa Px = P sina Fr = m N eta P = m g
Datuak ordezkatuz --> P, Px , Py --> N --> Fr --> a=7,75 m/s
Txirrikak (poleak)
Soketatik indarrak transmititzen dira. Sokaren zati berdinetan tentsioak berdinak dira.
Adibidea: irudiko masak 8 eta 12 kg-koak dira. Sistema askatuz gero, zein izango da azelerazioa eta tentsioa?
Aplikatuko dugu dinamikaren oinarrizko ekuazioa bi gorputzei OY ardatzetan,
Positibotzat higiduraren noranzkoa hartuz; hots, 1.masarentzat gorantza (+) eta 2. masarentzat beherantza( +)
1.Masa T –P1 = m1· a
2.Masa P2 – T = m2 · a
Kontuan hartuta P1= m1
g eta P2 = m2g
Sistema askatuz --> T = 94,08 N eta a = 1,96 m/s2
Igogailuak
Kalkulatu 75 kg-ko pertsona batek igogailuan egiten duen indarra ondoko kasuetan:
(Aplikatuko dugu dinamikaren oinarrizko ekuazioa OY ardatzean; indar normala askatu behar dugu.)
Igogailua geldirik dago. N –P = 0 --> N =
Igotzen ari da 1 m/s abiadura uniformez. N – P = m a =0 --> N =
Jaisten ari da1 m/s abiadura uniformez. P – N = m a =0 --> N =
Jaisten ari da1 m/s2 azelerazio uniformez. P – N = m·(1m/s2) --> N =
Jaisten ari da eta frenatzen du 1 m/s2 azelerazio uniformez. P – N = m·(-1m/s2)--> N =
Igotzen ari da 1 m/s2 azelerazio uniformez. N – P = m·(1m/s2) --> N =
Igotzen ari da eta frenatzen du 1 m/s2 azelerazio uniformez. N – P = m·(-1m/s2) --> N =
Kablea apurtu egiten da. P – N = m g -->N =
Higidura zirkular uniformea
Dagoen azelerazioa normala edo zentripetua da; azelerazio tangentziala nulua da.
Azelerazio normala higiduraren kurbadura-zentrurantz dago zuzenduta eta an= v2/R baliokoa da.
Dinamikaren oinarrizko ekuazioa aplikatuz, indar zentral guztien batura = m·an
*Zeinuen irispidea: kurbadura-zentrurantz zuzenduta daudenak positiboak (+) eta aurka daudenak negatiboak (-)
A-Kalkulatu kotxe gidari batek eraman dezakeen abiadura maximoa 60 m erradioko kurba bat hartzeko irten barik. Marruskadura-koefizientea 0,4 da.
Aplikatuko dugu dinamikaren oinarrizko ekuazioa ardatzez ardatz:
OX ardatzean Fr = m an =m v2/R
OY ardatzean N – P = 0 **OY ardatzean ez bait dago higidurarik
Beste aldetik, Fr = m N eta P = m g
Datuak ordezkatuz, --> P --> N --> Fr --> v=15,34 m/s
B-“m” masadun gorputz bat 50 cm-ko erradioko zirkunferentzia deskribatzen du 130 cm-ko luzerako hari batetik eskegita egonik, irudian ikusten den moduan. Kalkula ezazu gorputzaren abiadura angeluarra.
Aplikatuko dugu dinamikaren oinarrizko ekuazioa ardatzez ardatz:
OX ardatzean Tx = m an =m v2/R
OY ardatzean Ty – P = 0 **OY ardatzean ez bait dago higidurarik
Beste aldetik, Tx= T sin a Ty=T cos a R= L sin a P = m g eta v = v R
Datuak ordezkatuz, --> a --> Tx , Ty --> P --> v --> v= 2,86 rad/s
Ez baduzu lortzen ...sakatu hemen
“Bi partikula elkarrekin interakzionatzean, lehenak bigarrenaren gainean sortzen duen indarra, bigarrenak lehenengoaren gainean eragiten duen indarraren berdina da , baina aurkako norantza du.”
Indar bati akzioa deitzen zaio, eta besteari erreakzioa. Lege honek elkarrakzioaren kontzeptua sartzen du.
Indar hauen ezaugarriak:
Indarrak beti binaka agertzen dira
Akzioa eta erreakzioa aldibereko indarrak dira
Akzio eta erreakzio indarren aplikazio-puntuak gorputz ezberdinetan kokatzen dira. F12 , lehenengo gorputzak bigarrenari eragiten dio indarra bigarren gorputzean aplikatzen da eta F21, bigarren gorputzak lehenengonari eragiten dio indarra lehenengo gorputzean aplikatzen da.
Ez dira orekatzen elkarren artean gorputz ezberdinetan eragiten dutelako.
Bi gorputzetan agertzen diren eragin dinamikoak edo higidurarenak ez dira berdinak; masaren araberakoak dira batez ere.
Adibideak: bi patinatzailek elkarren kontra jotzen dutenean; txipiroi baten higidura; erreakziozko hagazkina; belaontziaren higidura.
Praktikatzeko ariketak:
Gorputz baten egoera dinamikoa adierazteko magnitude berri bat definitzen da Fisikan:
gorputzaren masaren eta abiaduraren arteko biderkadura p = m·v
Magnitude bektoriala da eta sistema internazionaleko unitatea kg·m/s da
Nolabait, momentu linealak neurtzen du gorputz bat gelditzeko zailtasuna . Abiadura berdinez doazen kamioi bat eta kotxe bat gelditzeko behar den indarra ez da berdina, kamioiaren kasuan handiagoa izango da masa handiagoa duelako.
Newton-en bigarren legea momentu linealaren funtzioan adierazi daiteke, F = m·a = m·Dv/Dt = Dp/Dt --> F·Dt = Dp = m·v – m·vo
Definizioa: indarra bider partikularen gain eragiten duen denbora: F·Dt
Unitatea SIean: N·s
Momentu linealarekin erlazionaturik dago: F·Dt = Dp = m·v – m·vo
Magnitude hau oso interesgarria da, indar handi batek denbora txiki batez eragiten duenean. Adibidez , teniseko raketa batek pelota bat jotzean.
Joku honetan ikus dezakezun bezala bola batek ondokoa jotzen duenean bere higidura-kantitatea ematen dio.
Fisikan oso garrantzi handia duen printzipio bat enuntziatuko dugu.
Momentu linealaren kontserbazioaren printzipioa:
"sistema baten gainean dagoen kanpo-indarren ordezkaria nulua bada, sistemaren momentu linealak konstante dirau"
Matematikoki honela adierazita: F·Dt = Dp = 0 = m·v – m·vo --> m·vo = m·v (partikula batentzat)
Sistema bi partikulez osatuta badago: m1·vo1 + m2·vo2 = m1·v1 + m2·v2
*Kontuz ibili, momentu lineala magnitude bektoriala baita.
Adibidea: Kevin (80 kg) eta Jennifer (60 kg) , maiteminduta dauden bi patinatzaile, aurrez aurre talka egiten dute 5 m/s eta 10m/s abiaduraz doazenean, hurrenez hurren. Talka ondoren besarkaturik geratzen dira. Zein izango da beraien abiadura eta norantza?
Ebazpena: suposatuko dugu Kevin eskuinerantz doala eta Jennifer ezkerrerantz. Abiaduren zeinuen erizpidea OX ardatzarena. Kanpoko indarren ordezkaria nulua da; bakarrik daude pisuak eta normalak eta euren artean ezabatzen dira. Hortaz, momentu linealaren kontserbazioaren printzipioa aplikatuko dugu.
Elkartu baino lehen, momentu lineala: m1·vo1 + m2·vo2 = 80 kg · 5 m/s + 60 kg · ( -10m/s) = -200 kg · m/s
Besarkatu ondoren,(bion abiadurak berbera da) momentu lineala: m1·v1 + m2·v2 = 80 kg · v + 60 kg · v = 140 · v kg · m/s
Bi momentu linealak berdinak dira, -200 kg · m/s = 140 · v kg · m/s eta v askatuz, --> v = -1,43 m/s (ezkerrerantz doaz, minus delako)