Es una combinación de conducción, radiación y convección. Es decir, que al pasar el calor de un medio "i" a un medio "e", se produce por los tres sistemas y entonces tenemos:
Como la temperatura t'i es inferior a ti , demuestra la existencia de una resistencia térmica superficial (Rsi), cuyo valor será la inversa de un coeficiente (hi), que engloba los tres sistemas de conducción del calor y que depende de varios factores (posición del paramento, dirección del flujo, etc.).
El valor de esta resistencia superficial será:
Rsi = 1 / hi
Seguidamente y según demuestra la gráfica de temperatura (descenso), existe otra resistencia térmica, que es la propia del muro de cerramiento, cuyo espesor es "e" y su coeficiente de conductividad térmica λ , por ello, su resistencia térmica será:
R= e / λ
Por último, igual que en la superficie del paramento interior ocurre en la superficie del paramento exterior, ya que te < t'e,y por ello, demuestra la existencia de otra resistencia térmica superficial exterior al muro, cuyo valor será:
Rse = 1 / he
Donde el valor del coeficiente (he) engloba los tres sistemas de propagación del calor y depende igualmente que (hi) de la posición del paramento y del sentido del flujo calorífico entre otros.
Es por tanto necesario, si queremos evaluar las transmisiones de calor del medio "i", al medio "e", suponiéndolos en régimen de temperatura estacionaria, evaluar primero el coeficiente de transmisión de calor global o transmitancia térmica global (U) de todo el paramento.
U = 1 / Rt ; Rt = Rsi + R + Rse
Rsi = 1 / hi
R = e / λ
Rse = 1 / he
U = 1 / Rsi + R + Rse
En este caso de régimen de temperatura estacionaria, los saltos térmicos y los flujos calotíficos serían:
1º Convección y radiación del medio "e" al paramento con temperatura t'e
Δt1 = (te - t'e) = Q1 / (he S) ; Q1 = he S (te - t'e)
2º Conducción a través de la pared.
Δt2 = (t'e - t'i) = Q2 / (S λ/e) ; Q2 = λ S (t'e - t'i) / e
3º Convección y radiación de la pared al medio "i".
Δt3 = (t'i - ti ) = Q3 / (hi S) ; Q3 = hi S (t'i - ti )